キャプスタン方程式

キャプスタン方程式（キャプスタンほうていしき、英: capstan equation）、別称ベルト摩擦方程式（英: belt friction equation）、アイテルワインの公式（英: Eytelwein's formula）^[1]^[2]は、しなやかなロープがボラード、ウインチ、キャプスタン等の円筒に巻き付けられているときに、荷重による張力（load-force）と巻き取りの張力（hold-force）とを結びつける等式である^[3] ^[4]。

張力と摩擦力が作用しあうため、キャプスタンに巻かれたロープにかかる張力は両端で異なっていると考えられ、小さな張力を他端においてより大きな力に変えることができる。これがキャプスタン型の器械の原理である。

手動キャプスタンはラチェット型の機構で、一方向にしか回転しない。一旦その方向へ動き出せば、ぐっと小さな力で引っ張ることができる。パワードキャプスタン（ウインチとも呼ばれる）は回転によってロープとキャプスタンの間の摩擦を増大させるものである。トールシップでは手動キャプスタンとパワードキャプスタンが併せて用いられる。小さい力で重い帆が揚げられるようにし、またパワードキャプスタンからのロープの取り外し、ロープ解きが簡単にできるようになっている。

トップロープクライミングと呼ばれるロッククライミングで、体重の軽い人間がより重い人間を支える（ビレイする）ことができるのはこの効果のためである。

公式は次の通り。

T_{\text{load}}=T_{\text{hold}}\ e^{\mu \phi }

ここで $T_{\text{load}}$ はロープに加わる張力、 $T_{\text{hold}}$ はそれによりキャプスタンの反対側で生じる力である。 $\mu$ はロープとキャプスタンの間の摩擦係数、 $\phi$ はロープが巻かれたトータルの角度（単位はラジアン、つまりちょうど1周ならば $\phi =2\pi$ ）。

この公式が成り立つにはいくつかの仮定が必要である：

ロープは滑り落ちる寸前であるとする。つまり $T_{\text{load}}$ が巻き取ることのできる最大の荷重になっている。より軽い荷のときも巻き取りは可能で、その場合は「実効的」な接触角 $\phi$ がより小さくて済む。
ロープが剛体でないことは重要である。そのような場合、かなりの力がロープを円筒にきつく巻き付けるための折り曲げに費やされてしまう（この場合方程式を修正する必要がある）。例えばボーデンケーブル（英語版）にはある程度剛性があり、キャプスタン方程式の原理には従わない。
ロープは非弾性的である。

式から、得られる力は摩擦係数、円筒のまわりの巻き数、接触角度とともに指数関数的に増大することがわかる。「円筒の半径は得られる力に何ら関係しない」ことに注意する。

次の表は巻き数と摩擦係数 μ に対する $e^{\mu \phi }$ の値を示す。

巻き数	摩擦係数 μ
巻き数	0.1	0.2	0.3	0.4	0.5	0.6	0.7
1	1.9	3.5	6.6	12	23	43	81
2	3.5	12	43	152	535	1881	6661
3	6.6	43	286	1881	12392	81612	437503
4	12	152	1881	23228	286751	3540026	43702631
5	23	535	12392	286751	6635624	153552935	3553321281

この表から、シート（sheet, ヨット等の帆船で、セイルを調節できる側のロープを指す）が3回より多くウインチに巻き付けられているのを見ることがほとんどないのは何故か、はっきりと分かる。得られる力は急激に大きくはなるが、他方で副産物が伴う。というのも、巻き付けによって絡まりやコブができ、（テールでたゆみを作って）力を緩めてもロープが送り出されなくなるリスクがあるからである。

導出

ロープとキャプスタンの間の力

最初のステップは、キャプスタンに巻き付くロープの任意の点での、半径方向の力（垂直抗力） $F$ （ニュートン毎ラジアン）を図に示すような張力 $T$ （ニュートン）と結び付けることである。キャプスタンがロープに与える y 軸上向きの力 $F$ は、ロープの張力の y 軸下向き成分 $T_{\text{load}}\sin(\varphi )$ と等しい。